如许能使灯内温度低落
    发布时间: 2019-09-12    浏览次数:

  谱线_其它_职业教育_教育专区。谱线、谱线的轮廓和变宽(二) 接收线经常用接收系数Kυ 来描述。设 频次为υ 强度为I0的光通过光程为l的接收池 后,光强为Iυ ,削弱为-dIυ 。 按照朗伯定律,Iυ 和I0的关系为: I?=Ioe ? Kν1 3、谱线的轮廓和变宽(三) 吸 收 峰 K0 的 一 半 处 (K0/2) 所 对 应 的 频 率 △υ 即为接收线的半宽度。它对原子接收阐发 活络度和精确度有分歧程度的影响。 接收线、接收线、谱线的轮廓和变宽(三) 表征接收线轮廓的值是核心频次υ 0,和半宽度△υ , 前者由原子的能级分布特征决定,后者除谱线本身具有 的天然宽度外,还受热变宽和压力变宽的影响。 接收线、接收线) 天然宽度△υ N 没有影响,谱线仍有必然宽度,这种 宽度称为天然宽度。天然宽度取决于激发态原子 的平均寿命,寿命越短,谱线越宽;寿命越长, 谱线越窄。按照计较得知谱线nm数量级,取其他变宽比拟可 完全忽略。 2) 热变宽(多普勒Doppler变宽) 谱线的热变宽又称为多普勒(Doppler)变宽,它是因为原 子正在空间做热活动所惹起的. 这种效应无论是正在空心阴极灯 中发光原子仍是原子化器中被测基态原子都存正在。 谱线的多普勒变宽△υ D可由下式决定: 2? 0 2ln 2RT ??D= =7.162 ?10?7? 0 c A T A R为气体,T为接收物质的绝对温度,c为光速,A为 原子质量,υ 0为谱线的核心频次, 因而,多普勒变宽取元素的相对原子质量、温度和谱线) 热变宽(多普勒Doppler变宽)(二) 发射光谱线和接收线的热变宽对原子接收分 析发生很晦气的影响,特别是发射光谱线的热变 宽,能使接收定律使用的精确性遭到影响。所以 空心阴极灯(原子接收光谱法的光源)中的热变 宽应尽可能减低。减低的法子是减低灯的供电电 流,如许能使灯内温度降低。因而,正在空心阴极 灯发射的阐发线强度脚够的环境下,降低灯电流 的温度对提高精确度和活络度都是无益的。 3) 压力变宽 压力变宽又称碰撞变宽。粒子(原子、、 电子、离子等)正在输送过程中互相发生碰撞,引 起的谱线变宽。这种变宽和气体压力相关,气体 压力升高,粒子彼此碰撞机遇增加,碰撞变宽就 加大。它分为如下两品种型: a) 赫鲁兹马克变宽 b) 罗伦茨变宽 3) 压力变宽(二) a) 赫鲁兹马克变宽 赫鲁兹马克(Holtsmark)变宽又称共振变宽,是因为 同类原子碰撞发生的。只要正在被测元素浓度很高或空心阴 极灯的阴极四周富集着原子蒸气下才能呈现。凡是若是压 力 13.3kPa 和原子浓度较低时,赫鲁兹马克变宽能够忽 略不计。但若是样品浓度增大时,这种变宽就加大;成果 导致原子对谱线的接收下降,了吸光度取浓度间的线 性关系,呈现校正曲线) 压力变宽(三) b) 罗伦茨变宽 罗伦茨变宽是由非同类原子彼此碰撞发生的。正在火焰 中,当燃烧气体压力升高,接收原子同其他原子碰撞加剧, 成果导致谱线变宽。 谱线的罗伦茨可由下式决定: 2 1 1 ??L=2 NA? p ( ? ) πRT A M 2 NA为阿佛加德罗(6.02×1023),p为气体压 强,A和M 别离为气体的相对证量或原子质量和待 测元素相对原子质量,σ 2为碰撞的无效截面。 4、积分接收和峰值接收 正在原子接收阐发中常将原子蒸气所接收的全数能量称 为积分接收。 按照典范色散理论,积分接收可由下式得出: ? ?? ?? K? d?=?e N 0 f / mc 2 (e为电子电荷,N0为单元体积原子蒸气中接收辐射的基 态原子数,亦即基态原子密度。 m为电子质量,c为光速, f 为振子强度,代表每个原子中可以或许接收或发射特定频次 光的平均电子数,正在必然前提下对必然的元素,f 可视为 必然值。) 4、积分接收和峰值接收(二) ? ?? ?? K? d?=?e N 0 f / mc 2 这一公式表白,积分接收取单元体积原子蒸 气中的接收辐射的原子数成简单的线性关系。这 种关系取频次无关,亦取用以发生接收线轮廓的 物理方式和前提无关。此式是原子接收阐发方式 的一个主要理论根本。 4、积分接收和峰值接收(三) ? 引进峰值接收: 因为原子接收线nm) , 要丈量如许一条半宽度很小的接收线的积分吸 收值,就需要有分辩率高达五十万的单色器, 这正在目前的手艺前提下还难已做到。曲到1955 年瓦尔什 (A.Walsh) 提出了用锐线光源丈量谱 线峰值接收的法子,即用峰值接收系数取代积 分接收。所谓锐线光源就是能发射出谱线半宽 度很窄的发射线、积分接收和峰值接收(四) 接收线接收轮廓 从图中能够看出,若半宽度固定,则接收峰愈大,积 分接收也愈大,即峰值接收取积分接收成反比 .但若是 谱线轮廓所包面积必然时,峰值接收则取半宽度成反比, 故有: 2b K 0= ?? 4、积分接收和峰值接收(五) 2b K 0= ?? 式中K0为峰值接收系数;b是,决定于 谱线的变宽要素。 若是只考虑多普勒变宽,则有: K0 ? 2 ln 2 1 ?e ? ? f 0iN ? ??D mc 2 4、积分接收和峰值接收(六) 按照吸光度定义,得: I0 A=lg I 式中 I0 为入射共振线强度; I 为透过共振线强度, 假定△υ 为入射共振线 ?? I=? I?e 0 ?? ? K?L d? 4、积分接收和峰值接收(七) 由 于 采 用半 宽度 很小的锐线光源,接收 就只限正在发射宽度范畴 内进行 . 如许正在发射宽 度范畴内各波长的接收 系数近似相等 ( 如图 ). 因而可用峰值接收系数 K 0 代 替 Kυ , 即 K υ =bK0 ?? 即有:I=e ?bK 01 ? 0 I?d? 4、积分接收和峰值接收(八) 所以有: I=lg ? e ?? 0 I?d? ?? 0 ?bK 01 ? I?d? 2 = 0.4343bK0l 由于: K0 ? 2 ln 2 1 ?e ? ? f 0iN ? ??D mc ln 2 1 ?e ? ? f 0iN ? ??D mc 2 所以: A ? 0.4343b 4、积分接收和峰值接收(九) 正在确定前提下, N 取浓度成反比,把项 归并即获得: A=K×c×l(光程) 式中c为溶液浓度;l为原子接收光程;K 为.这合适朗伯—比尔定律。 5、影响校正曲线外形的要素 正在现实阐发工做中,校正曲线经常呈现弯曲(向浓度 轴或向吸光轴弯曲),其影响要素较为复杂,影响校正曲 线) 积分接收公式只要正在热均衡及稀薄原子蒸气时才能 成立。但现实阐发时,这两个前提往往得不到, 高浓度时,校正曲线) 瓦尔什的峰值接收道理只考虑多普勒变宽,而且要 求发射线一接收线的核心波长分歧。现实上,因为 压力变宽的影响,正在高浓度时,谱线位移和不合错误称 很是严沉,了浓度一吸光度的线、影响校正曲线) 峰值接收道理要求发射线的半宽度应远小于接收线的半 宽度,以接收系数是个。可是接收原子浓度增 使浓度的添加取吸光度的添加不呈比例。 加时,接收线的宽度也添加(共振变宽),吸光度减小, 4) 因为持续布景辐射,或是空心阴极灯中的稀薄气体及其 他罕见元素的谱线干扰使入射光含有非接收光,也使校 正曲线弯曲。这种影响取分光光度法不异。 5) 化学干扰、电离干扰等要素的影响,了溶液浓度c取 基态原子浓度N的线性关系,使吸光度并不随浓度的增 加而按比例添加。